Määratlus

Nimetatakse jõudu, mis mõjub juhile, mille vool on magnetväljas Ampere poolt... Selle nimetused :. Ampere jõud on vektori suurus. Selle suuna määrab vasaku käe reegel: peaksite oma vasaku käe peopesa asetama nii, et magnetvälja jõujooned siseneksid sellesse. Laiendatud neli sõrme näitasid voolutugevuse suunda. Sellisel juhul näitab painutatud pöial amperjõu suunda (joonis 1).

Ampere seadus

Ampere elementaarjõu määrab Ampere seadus (või valem):

kus I on voolutugevus, on juhi pikkuse väike element, on juhi pikkusega suuruselt võrdne vektor, mis on suunatud voolutiheduse vektoriga samas suunas, on magnetvälja induktsioon millele asetatakse vooluga juht.

Vastasel juhul kirjutatakse see Ampere jõu valem järgmiselt:

kus on voolutiheduse vektor, dV on juhi mahu element.

Ampere moodul leitakse vastavalt avaldisele:

kus on nurk magnetilise induktsiooni vektorite ja voolu suuna vahel. Väljendist (3) on ilmne, et ampritugevus on maksimaalne välja magnetvälja induktsiooni joonte risti asetseva voolujuhi suhtes.

Jõud, mis toimivad magnetväljas voolu juhtidele

Ampere seadusest tuleneb, et I vooluga dirigendile mõjub jõud, mis on võrdne:

kus magnetiline induktsioon on juhi väikese tüki sees dl. Integreerimine valemiga (4) toimub kogu juhi (l) pikkuses. Avaldisest (4) järeldub, et suletud ahel vooluga I ühtlases magnetväljas mõjub amprijõule, mis on võrdne

Ampere jõud, mis mõjub magnetvälja asetatud voolu I 1 sirge juhi elemendile (dl), mis tekitab vooluga I 2 teisega paralleelse teise sirge juhi, on suurusjärgus võrdne:

kus d on juhtide vaheline kaugus, H / m (või N / A 2) on magnetiline konstant. Juhid, mille vool on samas suunas, meelitavad ligi. Kui juhtide voolude suunad on erinevad, siis need tõrjuvad. Eespool käsitletud lõpmatu pikkusega paralleelsete juhtide puhul saab Ampère'i jõu pikkuse ühiku kohta arvutada järgmise valemi abil:

Magnetkonstandi kvantitatiivse väärtuse saamiseks kasutatakse SI -süsteemi valemit (6).

Ampere jõuühikud

Jõu Ampere (nagu mis tahes muu jõu) peamine mõõtühik SI süsteemis on: = H

SGS -is: = din

Näiteid probleemide lahendamisest

Näide

Harjutus. Sirge juht pikkusega l vooluga I on ühtlases magnetväljas B. Juhile mõjub jõud F. Milline on nurk voolu suuna ja magnetilise induktsiooni vektori vahel?

Lahendus. Magnetväljas olevat voolu kandvat juhti mõjutab amprijõud, mille moodulit sirgel juhil, mille vool on ühtlases väljal, saab esitada järgmiselt:

kus on vajalik nurk. Seega:

Vastus.

Näide

Harjutus. Kaks õhukest pikka vooluga juhti asuvad samal tasapinnal üksteisest kaugusel d. Parema juhi laius on a. Voolud I 1 ja I 2 voolavad läbi juhtide (joonis 1). Milline on juhtidele mõjuv amperjõud pikkuseühiku kohta?

Lahendus. Probleemi lahendamise aluseks võtame Ampere elementaarjõu valemi:

Eeldame, et voolu I 1 juht tekitab magnetvälja ja selles on veel üks juht. Otsime voolu I 2 juhtivusele mõjuvat amprit. Valime juhis (2) väikese elemendi dx (joonis 1), mis asub kaugusest x esimesest juhist. Magnetvälja, mis tekitab juhi 1 (lõpmatu sirgjoonelise voolu vooluga magnetväli) kohas, kus element dx asub vastavalt ringluse teoreemile, võib leida kui.

Ampere seadus näitab, millise jõuga magnetväli mõjub sellesse asetatud juhile. Seda võimu nimetatakse ka Ampere poolt.

Seaduse sõnastus:ühtsesse magnetvälja paigutatud voolu kandvale juhile mõjuv jõud on võrdeline juhi pikkusega, magnetilise induktsioonivektoriga, voolutugevusega ja magnetilise induktsioonivektori ja juhi vahelise nurga siinusega.

Kui juhi suurus on suvaline ja väli on ebaühtlane, on valem järgmine:

Ampere jõu suund määratakse vasaku käe reegliga.

Vasaku käe reegel: kui asetate oma vasaku käe nii, et magnetilise induktsioonivektori risti asetsev komponent satub peopessa ja neli sõrme on juhis voolu suunas sirutatud, siis asetage see 90 võrra kõrvale° pöial näitab Ampere jõu suunda.

Sõidutasu MP. MF tegevus liikuva laenguga. Ampere jõud, Lorentz.

Iga vooluga juht tekitab ümbritsevasse ruumi magnetvälja. Sellisel juhul on elektrivool elektrilaengute tellitud liikumine. See tähendab, et võime eeldada, et iga vaakumis või keskkonnas liikuv laeng tekitab enda ümber magnetvälja. Arvukate katseandmete üldistamise tulemusena kehtestati seadus, mis määrab punktlaengu Q välja B, mis liigub konstantse mitterelativistliku kiirusega v. Selle seaduse annab valem

(1)

kus r on raadiuse vektor, mis tõmmatakse laengust Q vaatluspunkti M (joonis 1). Vastavalt punktile (1) on vektor B suunatud risti tasapinnaga, milles vektorid v ja r asuvad: selle suund langeb kokku parema kruvi translatsiooniliikumise suunaga, kui see pöörleb punktist v r.

Joonis 1

Magnetilise induktsiooni vektori (1) moodul leitakse valemiga

(2)

kus α on vektorite v ja r vaheline nurk. Võrreldes Bio-Savart-Laplace'i seadust ja (1) näeme, et liikuv laeng on oma magnetilistelt omadustelt samaväärne praeguse elemendiga: Idl = Qv

MF tegevus liikuva laenguga.

Kogemustest on teada, et magnetväli ei mõjuta mitte ainult voolujuhtmeid, vaid ka magnetväljas liikuvaid üksikuid laenguid. Jõudu, mis mõjub elektrilaengule Q, mis liigub magnetväljas kiirusega v, nimetatakse Lorentzi jõuks ja selle annab avaldis: F = Q, kus B on magnetvälja induktsioon, milles laeng liigub.

Lorentzi jõu suuna määramiseks kasutame vasaku käe reeglit: kui vasaku käe peopesa on paigutatud nii, et vektor B siseneb sellesse ja neli sirutatud sõrme on suunatud piki vektorit v (kui Q> 0, suunad I ja v langevad kokku, Q puhul on joonisel 1 näidatud vektorite v, B (väljal on suund meie poole, näidatud joonisel punktidega) ja F. vastastikune orientatsioon. Kui laeng on negatiivne, siis mõjub jõud vastupidises suunas.

E.m.s. ahela elektromagnetiline induktsioon on võrdeline magnetvoo muutumise kiirusega Фm läbi selle vooluahelaga piiratud pinna:

kus k on proportsionaalsuse koefitsient. See emf ei sõltu sellest, mis põhjustas magnetvoo muutuse - kas vooluahela liikumine pidevas magnetväljas või muutus välja ise.

Niisiis, induktsioonivoolu suuna määrab Lenzi reegel: magnetvoo mis tahes muutuse korral läbi suletud juhtiva ahelaga piiratud pinna ilmneb viimases induktsioonivool sellises suunas, et selle magnetväli tasakaalustab muutusi magnetvoog.

Faraday seaduse ja Lenzi reegli üldistuseks on Faraday-Lenzi seadus: elektromagnetilise induktsiooni elektrimootorijõud suletud juhtivas ahelas on arvuliselt võrdne ja märk vastupidine magnetvoo muutumise kiirusele läbi silmuse piiratud pinna:

Kogust Ψ = ΣΦm nimetatakse vooluühenduseks või kogu magnetvooks. Kui vool läbi iga silmuse on sama (st Ψ = NΦm), siis antud juhul

Saksa füüsik G. Helmholtz tõestas, et Faraday-Lenzi seadus on energia jäävuse seaduse tagajärg. Suletud juhtiv vooluahel olgu ebahomogeenses magnetväljas. Kui vooluringis voolab vool I, siis hakkab Ampere jõudude toimel lahti vooluahel liikuma. Elementaarne töö dA, mis tehakse kontuuri liikumisel ajas dt

dA = Idm,

kus dФm on vooluahela piirkonna magnetvoo muutus aja jooksul dt. Voolutöö aja jooksul dt ahela elektritakistuse R ületamiseks on võrdne I2Rdt -ga. Praeguse allika kogu töö selle aja jooksul on võrdne εIdt. Vastavalt energia jäävuse seadusele kulub praeguse allika töö kahele nimetatud tööle, s.t.

εIdt = IdФm + I2Rdt.

Jagades võrdsuse mõlemad pooled Idtiga, saame

Järelikult, kui vooluahelaga ühendatud magnetvoog muutub, tekib viimases induktsiooni elektromotoorjõud

Elektromagnetilised vibratsioonid. Võnkering.

Elektromagnetiline vibratsioon on sellise suurusega vibratsioon, induktiivsus nagu takistus, EMF, laeng, vool.

Võnkering on vooluahel, mis koosneb kondensaatorist, mähist ja jadast ühendatud takistist.Kondensaatorplaadi elektrilaengu muutumist aja jooksul kirjeldab diferentsiaalvõrrand:

Elektromagnetlained ja nende omadused.

Võnkeringis toimub kondensaatori elektrienergia üleminek protsess mähise magnetvälja energiaks ja vastupidi. Kui teatud ajahetkedel kompenseerida vooluahelas tekkiva takistuse energiakadu välise allika tõttu, siis saame pidevaid elektrilisi võnkumisi, mida saab antenni kaudu ümbritsevasse ruumi kiirata.

Elektromagnetlainete levimise protsessi, elektri- ja magnetväljade tugevuse perioodilisi muutusi ümbritsevas ruumis nimetatakse elektromagnetlaineks.

Elektromagnetlained hõlmavad laia lainepikkust vahemikus 105 kuni 10 m ja sagedusi vahemikus 104 kuni 1024 Hz. Nime järgi jagunevad elektromagnetlained raadiolaineteks, infrapuna-, nähtavaks ja ultraviolettkiirguseks, röntgenikiirguseks ja kiirguseks. Sõltuvalt lainepikkusest või sagedusest muutuvad elektromagnetlainete omadused, mis on veenev tõend dialektilis-materialistliku seaduse kohta kvantiteedi uude kvaliteeti üleminekul.

Elektromagnetväli on materiaalne ja omab energiat, hoogu, massi, liigub ruumis: vaakumis kiirusel C ja keskkonnas kiirusel: V =, kus = 8,85;

Elektromagnetvälja mahuline energiatihedus. Elektromagnetiliste nähtuste praktiline kasutusala on väga lai. Need on süsteemid ja sidevahendid, raadioringhääling, televisioon, elektroonilised arvutid, erinevatel eesmärkidel kasutatavad juhtimissüsteemid, mõõte- ja meditsiiniseadmed, kodumajapidamises kasutatavad elektri- ja raadioseadmed jm. midagi, ilma milleta on võimatu ette kujutada kaasaegset ühiskonda.

Peaaegu puuduvad täpsed teaduslikud andmed selle kohta, kuidas võimas elektromagnetkiirgus mõjutab inimeste tervist, on vaid kinnitamata hüpoteesid ja üldiselt mitte alusetud hirmud, et kõik ebaloomulik on hävitav. On tõestatud, et ultraviolett, röntgenikiirgus ja suure intensiivsusega kiirgus põhjustavad paljudel juhtudel tõelist kahju kõigile elusolenditele.

Geomeetriline optika. Tsiviilkaitse seadused.

Geomeetrilises (kiirte) optikas kasutatakse idealiseeritud valguskiire kontseptsiooni - lõpmata õhuke valgusvihk, mis levib sirgjooneliselt homogeenses isotroopses keskkonnas, samuti punktkiirgusallika kontseptsiooni, mis paistab ühtlaselt igas suunas. λ - valguse lainepikkus, - iseloomulik suurus

objekt laine teel. Geomeetriline optika on laineoptika piirav juhtum ja selle põhimõtted on täidetud, kui on täidetud järgmised tingimused:

h / D<< 1 т. е. геометрическая оптика, строго говоря, применима лишь к бесконечно коротким волнам.

Geomeetriline optika põhineb ka valguskiirte sõltumatuse põhimõttel: kiired ei häiri liikudes üksteist. Seetõttu ei takista kiirte liikumine kumbki neist üksteisest sõltumatult levida.

Paljude optika praktiliste probleemide puhul võib ignoreerida valguse laineomadusi ja pidada valguse levikut sirgjooneliseks. Sellisel juhul taandatakse pilt valguskiirte raja geomeetria arvestamisele.

Geomeetrilise optika põhiseadused.

Loetleme katseandmetest tulenevad optika põhiseadused:

1) Sirgjooneline paljundamine.

2) Valguskiirte sõltumatuse seadus, st kaks kiirgust, mis ristuvad, ei sega üksteist mingil viisil. See seadus on laineteooriaga paremini kooskõlas, kuna osakesed võivad põhimõtteliselt üksteisega kokku põrgata.

3) Peegeldumisseadus. langev kiir, peegelduv kiir ja liidese risti, mis on rekonstrueeritud kiirguse langemispunktis, asuvad samas tasapinnas, mida nimetatakse langemistasandiks; langemisnurk on võrdne nurgaga

Peegeldused.

4) Valguse murdumise seadus.

Murdumisseadus: langev kiir, murdunud kiir ja liidese risti, mis on rekonstrueeritud kiirguse langemispunktist, asuvad samas tasapinnas - langemistasandil. Langemisnurga siinuse ja peegeldusnurga siinuse suhe on võrdne mõlema kandja valguskiiruste suhtega.

Patt i1 / patt i2 = n2 / n1 = n21

kus on teise keskkonna suhteline murdumisnäitaja esimese keskkonna suhtes. n21

Kui aine 1 on tühimik, vaakum, siis n12 → n2 on aine 2 absoluutne murdumisnäitaja. Seda saab hõlpsasti näidata, et n12 = n2 / n1, selles võrdsuses vasakul on kahe aine suhteline murdumisnäitaja ( näiteks 1 on õhk, 2 on klaas) ja paremal on nende absoluutsete murdumisnäitajate suhe.

5) Valguse pöörduvuse seadus (selle saab tuletada seadusest 4). Kui suunate valguse vastupidises suunas, järgib see sama rada.

Seadusest 4) järeldub, et kui n2> n1, siis Sin i1> Sin i2. Nüüd on meil n2< n1 , то есть свет из стекла, например, выходит в воздух, и мы постепенно увеличиваем угол i1.

Siis saab aru, et selle nurga (i1) pr teatud väärtuse saavutamisel selgub, et nurk i2 on võrdne π / 2 -ga (kiir 5). Siis Sin i2 = 1 ja n1 Sin (i1) pr = n2. Nii et Sin

Dirigendile mõjuvad jõud.

Elektriväljas, juhi pinnal, nimelt siin, asuvad elektrilaengud, teatud jõud mõjuvad välja küljelt. Kuna juhi pinnal oleva elektrostaatilise välja tugevusel on ainult tavaline komponent, on juhi pindala elemendile mõjuv jõud selle pinnaelemendiga risti. Vaadeldava jõu avaldis, mis viitab juhi pinna elemendi pindala väärtusele, on järgmine:

(1)

kus on juhi pinna välisnormaal, on juhi pinnal oleva elektrilaengu pinna tihedus. Laetud õhukese sfäärilise kesta korral võivad tõmbejõud põhjustada kestamaterjali pingeid, mis ületavad lõplikku tugevust.

Huvitav on see, et selliseid suhteid uurisid sellised teadusklassikud nagu Poisson ja Laplace 19. sajandi alguses. Seoses (1) tekitab hämmelduse tegur 2 nimetajas. Tõepoolest, miks saadakse õige tulemus, vähendades väljendit poole võrra? Mõelge ühele konkreetsele juhtumile (joonis 1): laske juhtiva raadiusega kuulil külgpinnal olla elektrilaeng. Elektrilaengu pinna tihedust on lihtne arvutada: tutvustage sfääriline koordinaatsüsteem (), määratlege kuuli külgpinna element. Pinnaelemendi laengu saab arvutada sõltuvuse põhjal :. Raadiuse ja laiuse rõnga kogu elektrilaeng määratakse avaldisega :. Kaugus vaadeldava rõnga tasapinnast kera pooluseni (kuuli külgpind) on ... Rõnga teljel asuva elektrostaatilise väljatugevuse vektori komponendi (superpositsiooni põhimõte) määramise probleemile, mis asub rõnga tasapinnast eemal, on teada lahendus:

Arvutame pinnalaengute tekitatud elektrostaatilise välja tugevuse koguväärtuse, välja arvatud elementaarlaeng keraku pooluse läheduses:

Tuletame meelde, et laetud juhtiva sfääri lähedal on välise elektrostaatilise välja tugevus

Selgub, et laetud elektrit juhtiva palli pinnal oleva elemendi laengule mõjuv jõud on 2 korda väiksem kui sama laengule mõjuv jõud, mis asub kuuli külgpinna lähedal, kuid väljaspool seda.

Juhti mõjutav kogu jõud on

(5)

Lisaks elektrostaatilisest väljast tulenevale jõule allub dirigent jõumomendi mõjule

(6)

kus on pinnaelemendi raadiuse vektor dS dirigent.

Praktikas on sageli mugavam arvutada elektrostaatilise välja jõumõju juhile süsteemi elektrienergia diferentseerimise teel. Juhile mõjuv jõud on vastavalt potentsiaalse energia määratlusele

ja jõudude momendi vektori projektsiooni suurus mõnel teljel on võrdne

kus on keha kui terviku pöörlemisnurk ümber vaadeldava telje. Pange tähele, et ülaltoodud valemid kehtivad elektrienergia korral W väljendatud juhtide (väljaallikate!) laengutega ja tuletisinstrumendid arvutatakse elektrilaengute konstantsete väärtuste juures.

Amperejõud on jõud, millega magnetväli dirigendile mõjub, sellesse voolu paigutatud vool. Selle jõu suurust saab määrata Ampere seaduse abil. See seadus määratleb lõpmatult väikese jõu dirigendi lõpmatult väikese osa jaoks. See võimaldab seda seadust rakendada erineva kujuga juhtide suhtes.

Vormel 1 - Ampere seadus

B magnetvälja induktsioon, milles voolujuht asub

Mina juhi vool

dl voolu kandva juhi pikkuse lõpmatu element

alfa nurk välise magnetvälja induktsiooni ja juhi voolu suuna vahel

Ampere jõu suund on vasaku käe reegli järgi. Selle reegli sõnastus kõlab nii. Kui vasak käsi on paigutatud nii, et välisvälja magnetilise induktsiooni jooned sisenevad peopessa ja neli välja sirutatud sõrme näitavad juhi voolu suunda, samal ajal kui täisnurga all painutatud pöial näitab suunda. juhi elemendile mõjuvast jõust.

Joonis 1 - vasaku käe reegel

Mõned probleemid tekivad vasakpoolse reegli kasutamisel, kui nurk välja induktsiooni ja voolu vahel on väike. Raske on kindlaks teha, kus avatud käsi peaks olema. Seetõttu saate selle reegli rakendamise hõlbustamiseks asetada oma peopesa nii, et see ei sisalda magnetilist induktsioonivektorit ennast, vaid selle moodulit.

Ampere seadusest tuleneb, et Ampere jõud on null, kui nurk välja magnetilise induktsiooni joone ja voolu vahel on null. See tähendab, et dirigent asub mööda sellist joont. Ja Ampere jõud omab selle süsteemi jaoks maksimaalset võimalikku väärtust, kui nurk on 90 kraadi. See tähendab, et vool on magnetilise induktsioonijoonega risti.

Kasutades Ampere seadust, leiate jõu, mis toimib kahe juhi süsteemis. Kujutage ette kaht lõputult pikka juhti, mis on üksteisest eemal. Nendest juhtidest voolab vool. Juhi tekitatud välja küljelt mõjuv jõud, mille voolu number üks on juhi number kaks, võib kujutada kui.

Valem 2 - kahe paralleeljuhi amprijõud.

Jõul, mis mõjub juhi number üks küljelt teisele juhile, on sama kuju. Veelgi enam, kui juhtide voolud voolavad ühes suunas, tõmbab juhe ligi. Kui vastupidi, siis nad tõrjuvad. Tekib mõningane segadus, sest hoovused voolavad ühes suunas, nii et kuidas neid meelitada. Samanimelised postid ja laengud on ju alati tõrjunud. Või otsustas Ampere teisi mitte jäljendada ja mõtles välja midagi uut.

Tegelikult ei leiutanud Ampere midagi, sest kui järele mõelda, siis on paralleeljuhtide loodud väljad suunatud üksteise vastas. Ja miks neid meelitatakse, ei teki enam küsimust. Et määrata, millises suunas juhi loodud väli on suunatud, võite kasutada õiget kruvireeglit.

Joonis 2 - Rööpjuhtmed vooluga

Kasutades paralleeljuhte ja nende jaoks amperjõu avaldust, saate määrata ühe ampri ühiku. Kui ühe ampri samad voolud voolavad läbi lõpmatult pikkade paralleelsete juhtide, mis asuvad ühe meetri kaugusel, siis on nendevahelised interaktsioonijõud 2 * 10-7 njuutonit iga pikkuse meetri kohta. Seda sõltuvust kasutades saate väljendada, mis võrdub ühe ampriga.

See video kirjeldab, kuidas hobuseraua magneti loodud püsiv magnetväli mõjub voolu kandvale juhile. Sellisel juhul mängib vooluga juhi rolli alumiiniumist silinder. See silinder toetub vasksiinidele, mille kaudu sellele tarnitakse elektrivool. Jõudu, mis mõjub juhile, mille vool on magnetväljas, nimetatakse Ampere jõuks. Ampere jõu toimimissuund määratakse vasaku käe reegli abil.

Prantsuse füüsik Dominique François Arago (1786-1853) rääkis Pariisi Teaduste Akadeemia koosolekul Oerstedi katsetest ja kordas neid. Arago pakkus loomulikku, nagu kõigile tundus, seletust elektrivoolu magnetilisele tegevusele: dirigent muutub läbi selle voolava elektrivoolu tagajärjel magnetiks. Demonstratsioonil osales teine ​​akadeemik, matemaatik Andre Marie Ampere. Ta eeldas, et äsja avastatud nähtuse olemus on laengu liikumises, ja otsustas vajalikud mõõtmised ise läbi viia. Ampere oli veendunud, et suletud voolud on samaväärsed magnetitega. 24. septembril 1820 ühendas ta voltapoolusega kaks traatmähist, mis muutusid magnetiteks.

See. praegune mähis loob ribavälja magnetiga sama välja. Ampere lõi elektromagneti prototüübi, avastades, et vooluga spiraali sisse asetatud terasvarras magnetiseerib, korrutades magnetvälja. Ampere pakkus, et magnet on teatud sisemiste suletud voolude süsteem ja näitas (nii katsete põhjal kui ka arvutuste abil), et väike ringvool (silmus) on samaväärne väikese magnetiga, mis asub silmuse keskel risti oma lennukile, st iga vooluahela saab asendada lõpmata väikese paksusega magnetiga.

Ampere hüpoteesi, et mis tahes magneti sees on suletud voolud, nn. molekulaarvoolude hüpoteesi ja moodustas aluse voolude vastasmõju teooriale - elektrodünaamikale.

Magnetväljas voolu kandvat juhti mõjutab jõud, mis määratakse kindlaks ainult juhi asukoha kohas olevate välja omaduste järgi ega sõltu sellest, milline voolude või püsimagnetite süsteem selle välja lõi. Magnetväli mõjub vooluga raamile orienteeruvalt. Järelikult on raami kogetav pöördemoment üksikute elementide jõudude mõju tulemus.

Magnetilise induktsiooni vektori mooduli määramiseks saab kasutada Ampere seadust. Induktsioonivektori moodul ühtlase magnetvälja antud punktis on võrdne suurima jõuga, mis mõjub selle punkti lähedusse paigutatud ühiku pikkusele juhile, mille kaudu voolab vooluühiku kohta :. Väärtus saavutatakse tingimusel, et juht on induktsioonjoontega risti.

Kahe voolu koosmõju tugevuse määramiseks kasutatakse Ampere seadust.

Kahe paralleelse lõpmatult pika juhi vahel, mille kaudu voolavad alalisvoolud, tekib vastasmõju. Võrdselt suunatud vooluga juhid tõmbavad ligi, vastassuunalised voolud tõrjuvad.

Suhtlemise tugevus iga paralleeljuhi pikkuse ühiku kohta on võrdeline voolude suurusega ja pöördvõrdeline vahemaaga R nende vahel. Seda paralleelvooludega juhtide koostoimet seletatakse vasaku käe reegliga. Jõumoodul, mis mõjub kahele lõpmatule sirgjoonelisele voolule ja mille vaheline kaugus on võrdne R.