Meghatározás

A mágneses térben árammal rendelkező vezetőre ható erőt nevezzük írta: Ampere... Megnevezései :. Az ampererő vektormennyiség. Irányát a bal kéz szabálya határozza meg: a bal kéz tenyerét úgy kell elhelyezni, hogy a mágneses mező erővonalai belépjenek. A kinyújtott négy ujj jelezte az áramerősség irányát. Ebben az esetben a hajlított hüvelykujj jelzi az ampererő irányát (1. ábra).

Ampere törvénye

Ampere elemi erejét Ampere törvénye (vagy képlete) határozza meg:

ahol I az áramerősség, a vezető hosszának kicsi eleme, a vezető hosszával egyenlő nagyságú vektor, amely ugyanabba az irányba irányul, mint az áramsűrűség -vektor, a mágneses mező indukciója amelyet az árammal rendelkező vezetőt helyeznek el.

Ellenkező esetben az Ampere erő képletét a következőképpen írják fel:

ahol az áramsűrűség vektor, dV a vezető térfogat -eleme.

Az Ampere erőmodulját a következő kifejezéssel találjuk meg:

hol van a mágneses indukció vektorok és az áramlás iránya közötti szög. A (3) kifejezésből nyilvánvaló, hogy az Ampere erő maximális, ha a mező mágneses indukciós vonalai merőlegesek az árammal rendelkező vezetékre.

A vezetőkre ható erők mágneses térben árammal

Ampere törvényéből az következik, hogy az I -es árammal rendelkező vezetőre olyan erő hat, amely egyenlő:

ahol a mágneses indukció a vezető kis darabján belül dl. A (4) képletbe való integrálás a vezető (l) teljes hosszában történik. A (4) kifejezésből az következik, hogy az I áramú zárt hurok egyenletes mágneses mezőben az ampererőre hat,

Az Ampere erő, amely egy egyenes vezető elemére (dl) hat I 1 árammal, mágneses térbe helyezve, amely egy másik egyenes vezetőt hoz létre, amely az elsővel párhuzamos I 2 árammal, egyenlő nagyságú:

ahol d a vezetők közötti távolság, H / m (vagy N / A 2) a mágneses állandó. Az azonos irányú áramú vezetők vonzzák. Ha a vezetőkben az áramok irányai eltérőek, akkor taszítják őket. A fentiekben végtelen hosszúságú párhuzamos vezetők esetében az egységnyi hosszra eső Ampère -erőt a következő képlettel lehet kiszámítani:

Az SI rendszer (6) képletét használjuk a mágneses állandó mennyiségi értékének meghatározására.

Amper erő egységek

Az amper erő (mint minden más erő) fő mértékegysége az SI rendszerben: = H

Az SGS -ben: = din

Példák a problémamegoldásra

Példa

Gyakorlat. Egy l hosszúságú egyenes, I áramú vezető egyenletes mágneses mezőben van. B. Az F erő hat a vezetőre. Mekkora a szög az áramlás iránya és a mágneses indukció vektora között?

Megoldás. A mágneses térben áramvezető vezetőt az ampererő befolyásolja, amelynek modulusa egyenes térben elhelyezkedő egyenes vezető esetén a következőképpen ábrázolható:

hol van a szükséges szög. Ennélfogva:

Válasz.

Példa

Gyakorlat. Két vékony, hosszú áramú vezető ugyanabban a síkban fekszik d távolságban egymástól. A jobb vezető szélessége a. Az I 1 és I 2 áramok átfolynak a vezetőkön (1. ábra). Mekkora az Ampere erő, amely egységnyi hosszon hat a vezetőkre?

Megoldás. A probléma megoldásának alapjául az elemi ampererő képletét vesszük:

Feltételezzük, hogy egy I 1 áramú vezető mágneses teret hoz létre, és egy másik vezető van benne.Keressük meg az I 2 árammal rendelkező vezetőre ható Ampere erőt. Válasszunk ki a (2) vezetőben egy kis dx elemet (1. ábra), amely az első vezetőtől x távolságra található. A mágneses mező, amely létrehozza az 1 vezetőt (egy végtelen egyenes vonalú mágneses mező árammal) azon a ponton, ahol a dx elem a keringési tétel szerint található, megtalálható.

Ampere törvénye azt az erőt mutatja, amellyel a mágneses mező hat a benne elhelyezett vezetőre. Ezt a hatalmat is nevezik írta: Ampere.

A törvény szövege:a vezetőre árammal ható erő, egyenletes mágneses mezőbe helyezve, arányos a vezető hosszával, a mágneses indukció vektorával, az árammal és a mágneses indukciós vektor és a vezető közötti szinusz szinuszával.

Ha a vezető mérete tetszőleges, és a mező nem egységes, akkor a képlet a következő:

Az Ampere erő irányát a bal kéz szabálya határozza meg.

Bal kéz szabály: ha úgy helyezi el a bal kezét, hogy a mágneses indukciós vektor merőleges összetevője a tenyérbe kerüljön, és négy ujja kinyúljon a vezetőben lévő áram irányába, majd tegye félre 90° a hüvelykujj jelzi az amper erő irányát.

MP a vezetési díj. MF akció mozgó töltéssel. Ampere erő, Lorentz.

Bármilyen árammal rendelkező vezető mágneses teret hoz létre a környező térben. Ebben az esetben az elektromos áram az elektromos töltések rendezett mozgása. Ez azt jelenti, hogy feltételezhetjük, hogy bármilyen vákuumban vagy közegben mozgó töltés mágneses teret hoz létre maga körül. Számos kísérleti adat általánosításának eredményeként létrejött egy törvény, amely meghatározza a Q ponttöltés B mezőjét, amely állandó, nem relativisztikus sebességgel mozog v. Ezt a törvényt a képlet adja

(1)

ahol r a sugárvektor, amely a Q töltéstől az M megfigyelési pontig húzódik (1. ábra). Az (1) szerint a B vektor merőleges arra a síkra, amelyben a v és r vektorok találhatók: iránya egybeesik a jobb csavar transzlációs mozgásának irányával, amikor v -ről forog.

1. ábra

A mágneses indukciós vektor modulusát (1) a képlet határozza meg

(2)

ahol α a v és r vektorok szöge. Összehasonlítva a Bio-Savart-Laplace törvényt és (1), látjuk, hogy a mozgó töltés mágneses tulajdonságaiban egyenértékű egy aktuális elemmel: Idl = Qv

MF akció mozgó töltéssel.

Tapasztalatból ismert, hogy a mágneses mező nemcsak az árammal rendelkező vezetőkre, hanem a mágneses térben mozgó egyes töltésekre is hatással van. A Q elektromos töltésre ható erőt, amely v sebességgel mágneses mezőben mozog, Lorentz -erőnek nevezzük, és a következő kifejezés adja: F = Q ahol B a töltés mozgásának mágneses tere.

A Lorentz -erő irányának meghatározásához a bal kéz szabályát használjuk: ha a bal kéz tenyere úgy van elhelyezve, hogy a B vektor belép benne, és négy kinyújtott ujj a v vektor mentén irányul (Q> 0 esetén az I és v irányok egybeesnek, Q esetén az 1. ábra a v, B vektorok (a mező iránya rajtunk van, az ábrán pontok láthatók) és F. vektorok kölcsönös orientációját mutatja. Ha a töltés negatív, akkor az erő a ellenkező irányba.

E.m.s. Az elektromágneses indukció az áramkörben arányos az circuitm mágneses fluxus változási sebességével az ezen áramkör által határolt felületen:

ahol k az arányossági együttható. Ez az emf nem attól függ, hogy mi okozta a mágneses fluxus változását - akár az áramkör mozgása állandó mágneses térben, akár maga a mező változása.

Tehát az indukciós áram irányát a Lenz -szabály határozza meg: A zárt vezető áramkör által határolt felületen áthaladó mágneses fluxus bármilyen változása esetén az utóbbi indukciós áram olyan irányban jelenik meg, hogy mágneses tere ellensúlyozza a változást. a mágneses fluxusban.

A Faraday-törvény és Lenz szabályának általánosítása a Faraday-Lenz-törvény: Az elektromágneses indukció elektromotoros ereje zárt vezető hurokban számszerűen egyenlő és ellentétes a hurok által határolt felületen a mágneses fluxus változásának sebességével:

A Ψ = ΣΦm mennyiséget fluxuskapcsolatnak vagy teljes mágneses fluxusnak nevezzük. Ha az áramlás mindegyik hurkon keresztül azonos (azaz Ψ = NΦm), akkor ebben az esetben

G. Helmholtz német fizikus bebizonyította, hogy a Faraday-Lenz-törvény az energiamegmaradás törvényének következménye. Legyen a zárt vezető áramkör inhomogén mágneses térben. Ha az áramkörben I áram folyik, akkor az Ampere erők hatására a nem biztosított áramkör mozogni kezd. A dA elemi munka, amelyet a kontúr dt időben történő elmozdításakor hajt végre, lesz

dA = Idm,

ahol dФm az áramkör területén áthaladó mágneses fluxus változása a dt idő alatt. Az áram munkája a dt idő alatt az áramkör R elektromos ellenállásának leküzdése érdekében megegyezik az I2Rdt értékkel. Az aktuális forrás összes munkája ez idő alatt megegyezik az εIdt értékkel. Az energiamegmaradás törvénye szerint az aktuális forrás munkáját a két megnevezett műre fordítják, azaz

εIdt = IdФm + I2Rdt.

Az egyenlőség mindkét oldalát elosztva Idt -el, kapjuk

Következésképpen, amikor az áramkörhöz kapcsolt mágneses fluxus megváltozik, az utóbbiban az indukció elektromotoros ereje keletkezik

Elektromágneses rezgések. Oszcilláló áramkör.

Az elektromágneses rezgések olyan mértékű rezgések, induktivitás, mint ellenállás, EMF, töltés, áram.

Az oszcilláló áramkör olyan elektromos áramkör, amely kondenzátorból, tekercsből és sorba kapcsolt ellenállásból áll.A kondenzátor lemezen lévő elektromos töltés időbeli változását a differenciálegyenlet írja le:

Az elektromágneses hullámok és tulajdonságaik.

Az oszcilláló áramkörben a kondenzátor elektromos energiáját a tekercs mágneses mezőjének energiájává alakító folyamat zajlik és fordítva. Ha bizonyos időpontokban kompenzálni kell az áramkörben az energiaveszteségeket az ellenállás miatt külső forrás miatt, akkor folyamatos elektromos rezgéseket kapunk, amelyek az antennán keresztül a környező térbe sugározhatók.

Az elektromágneses hullámok terjedési folyamatát, az elektromos és mágneses mezők erősségének időszakos változásait a környező térben elektromágneses hullámnak nevezzük.

Az elektromágneses hullámok a 105-10 m hullámhosszok széles tartományát és a 104-1024 Hz frekvenciákat fedik le. Név szerint az elektromágneses hullámokat rádióhullámokra, infravörös, látható és ultraibolya sugárzásra, röntgensugárzásra és sugárzásra osztják. A hullámhossztól vagy frekvenciától függően az elektromágneses hullámok tulajdonságai változnak, ami meggyőző bizonyítéka a mennyiség új minőségbe való átmenetének dialektikus-materialista törvényének.

Az elektromágneses mező anyag és energiával, lendülettel, tömeggel mozog a térben: vákuumban C sebességgel, és közegben sebességgel: V =, ahol = 8,85;

Az elektromágneses mező térfogati energiasűrűsége. Az elektromágneses jelenségek gyakorlati felhasználása nagyon széles. Ezek kommunikációs rendszerek és eszközök, rádiós műsorszórás, televízió, elektronikus számítógépek, különböző célú vezérlőrendszerek, mérő- és orvosi eszközök, háztartási elektromos és rádióberendezések és mások, azaz valami, ami nélkül elképzelhetetlen a modern társadalom.

Szinte nincs pontos tudományos adat arról, hogy az elektromágneses sugárzás milyen erős hatással van az emberi egészségre, csak meg nem erősített hipotézisek vannak, és általában nem alaptalan félelmek, hogy minden természetellenes pusztító. Bebizonyosodott, hogy az ultraibolya, a röntgen és a nagy intenzitású sugárzás sok esetben valódi kárt okoz minden élőlénynek.

Geometriai optika. Polgári védelmi törvények.

A geometriai (sugár) optika a fénysugár idealizált koncepcióját használja - egy homogén izotróp közegben egyenesen lineárisan terjedő, végtelenül vékony fénysugarat, valamint a minden irányban egyenletesen ragyogó pont -sugárforrás fogalmát. λ - fény hullámhossza, - jellemző méret

tárgy a hullám útjában. A geometriai optika a hullámoptika korlátozó esete, és annak alapelvei teljesülnek, ha a következő feltételek teljesülnek:

h / D<< 1 т. е. геометрическая оптика, строго говоря, применима лишь к бесконечно коротким волнам.

A geometriai optika is a fénysugarak függetlenségének elvén alapul: a sugarak nem zavarják egymást mozgás közben. Ezért a sugarak mozgása nem akadályozza meg, hogy mindegyikük egymástól függetlenül terjedjen.

Az optika számos gyakorlati problémája esetén figyelmen kívül hagyhatjuk a fény hullámtulajdonságait, és a fény terjedését egyenes vonalúnak tekinthetjük. Ebben az esetben a kép a fénysugarak útvonalának geometriáját figyelembe véve redukálódik.

A geometriai optika alaptörvényei.

Soroljuk fel az optika alapvető törvényeit a kísérleti adatok alapján:

1) Egyenirányú terjedés.

2) A fénysugarak függetlenségének törvénye, vagyis a két sugár, keresztezve, semmilyen módon nem zavarják egymást. Ez a törvény jobban illeszkedik a hullámelmélethez, mivel a részecskék elvben ütközhetnek egymással.

3) A reflexió törvénye. a beeső sugár, a visszavert sugár és a határfelületre merőleges, a sugár beesési pontján rekonstruálva ugyanabban a síkban fekszik, az úgynevezett beesési sík; a beesési szög egyenlő a szöggel

Elmélkedések.

4) A fénytörés törvénye.

Töréstörvény: a beeső sugár, a megtört fénysugár és a határfelületre merőleges, a sugár beesési pontjából rekonstruálva, ugyanabban a síkban fekszik - a beesési síkban. A beesési szög szinuszának és a visszaverődési szög szinuszának aránya megegyezik a fénysebesség arányával mindkét közegben.

Bűn i1 / bűn i2 = n2 / n1 = n21

ahol a második közeg relatív törésmutatója az első közeghez képest. n21

Ha az 1. anyag üresség, vákuum, akkor n12 → n2 a 2. anyag abszolút törésmutatója. Könnyen kimutatható, hogy n12 = n2 / n1, ebben a bal oldali egyenlőségben két anyag relatív törésmutatója ( például 1 levegő, 2 üveg), jobb oldalon pedig abszolút törésmutatóik aránya.

5) A fény megfordíthatóságának törvénye (a 4. törvényből vezethető le). Ha a fényt az ellenkező irányba irányítja, ugyanazt az utat követi.

A 4) törvényből az következik, hogy ha n2> n1, akkor Sin i1> Sin i2. Most legyen n2< n1 , то есть свет из стекла, например, выходит в воздух, и мы постепенно увеличиваем угол i1.

Ekkor érthető, hogy amikor elérjük ennek a szögnek (i1) pr egy bizonyos értékét, kiderül, hogy az i2 szög egyenlő lesz π / 2 -vel (5. sugár). Ekkor Sin i2 = 1 és n1 Sin (i1) pr = n2. Szóval Sin

A karmesterre ható erők.

Egy elektromos mezőben, egy vezető felületén, nevezetesen itt elektromos töltések találhatók, bizonyos erők a mező oldaláról hatnak. Mivel a vezető felületén az elektrosztatikus mező erőssége csak normál komponenssel rendelkezik, a vezető felületének egy elemére ható erő merőleges a felület ezen elemére. A figyelembe vett erő kifejezése, amely a vezető felületének eleme területének értékére vonatkozik, a következő formában van:

(1)

ahol a vezető felszínének külső normálja, a vezető felületén lévő elektromos töltés felületi sűrűsége. Feltöltött vékony gömbhéj esetén a húzóerők a végső szilárdságot meghaladó feszültségeket okozhatnak a héj anyagában.

Érdekes, hogy az ilyen arányokat a tudomány olyan klasszikusai, mint Poisson és Laplace vizsgálták a 19. század legelején. Az (1) összefüggésben a zavart a nevező 2 -es tényezője okozza. Valóban, miért kapjuk meg a helyes eredményt a kifejezés felezésével? Tekintsünk egy konkrét esetet (1. ábra): hagyjuk, hogy egy sugárirányú golyó elektromos töltést tartalmazzon az oldalsó felületén. Könnyű kiszámítani egy elektromos töltés felületi sűrűségét: Bevezetünk egy gömbkoordináta -rendszert (), a golyó oldalsó felületének elemét úgy definiáljuk. Egy felületi elem töltése kiszámítható a függőségből :. A sugár és szélesség gyűrűjének teljes elektromos töltését a következő kifejezés határozza meg :. A távolság a vizsgált gyűrű síkjától a gömb pólusáig (a golyó oldalsó felülete) ... Ismert megoldás létezik arra a problémára, hogy meghatározzuk a gyűrű tengelyén az elektrosztatikus térerősség vektorának összetevőjét (a szuperpozíció elve) a gyűrű síkjától távol eső megfigyelési ponton:

Számítsuk ki a felületi töltések által létrehozott elektrosztatikus tér erősségének teljes értékét, kivéve a gömb pólusa közelében lévő elemi töltést:

Emlékezzünk vissza, hogy egy töltött vezető gömb közelében a külső elektrosztatikus mező erőssége

Kiderült, hogy az elem töltésére ható erő egy töltött vezető golyó felületén kétszer kisebb, mint az azonos töltésre ható erő, amely a labda oldalfelülete közelében, de azon kívül található.

A vezetőre ható teljes erő

(5)

Az elektrosztatikus mezőből származó erőn kívül a vezető egy pillanatnyi erő hatásának van kitéve

(6)

hol van a felszíni elem sugaras vektorja dS karmester.

A gyakorlatban gyakran kényelmesebb kiszámítani az elektrosztatikus mezőnek a vezetőre gyakorolt ​​erőhatását a rendszer elektromos energiájának megkülönböztetésével. A vezetőre ható erő a potenciális energia definíciója szerint

és az erőnyomaték vektorának valamely tengelyre vetítésének nagysága egyenlő

hol van a test egészének forgási szöge a vizsgált tengely körül. Vegye figyelembe, hogy a fenti képletek érvényesek, ha az elektromos energia W a vezetők (területi források!) töltéseiben kifejezve, és a derivátumok számítása az elektromos töltések állandó értékein történik.

Az amper erő az az erő, amellyel a mágneses mező a vezetőre hat, és ebben a mezőben áramot helyezünk el. Ennek az erőnek a nagyságát az Ampere -törvény segítségével lehet meghatározni. Ez a törvény határozza meg a végtelenül kis erőt a karmester végtelenül kis részére. Ez lehetővé teszi, hogy ezt a törvényt különböző alakú vezetőkre alkalmazzák.

Forma 1 - Ampere törvénye

B annak a mágneses mezőnek az indukciója, amelyben az áramvezető található

én vezetőáram

dl végtelen legkisebb eleme az áramvezető vezeték hosszának

alfa a külső mágneses mező indukciója és a vezetőben lévő áram iránya közötti szög

Az Ampere erő iránya a bal kéz szabálya szerint van. Ennek a szabálynak a szövege így hangzik. Ha a bal kéz oly módon van elhelyezve, hogy a külső mező mágneses indukciójának vonalai belépnek a tenyérbe, és négy kinyújtott ujj jelzi az áramlás irányát a vezetőben, míg a derékszögben hajlított hüvelykujj jelzi az irányt a vezető elemére ható erőnek.

1. ábra - bal kéz szabály

Bizonyos problémák merülnek fel a bal oldali szabály használatakor, amikor a szög a mező indukciója és az áram között kicsi. Nehéz meghatározni, hogy hol legyen a nyitott kéz. Ezért a szabály egyszerűbb alkalmazása érdekében úgy helyezheti el tenyerét, hogy ne magát a mágneses indukciós vektort tartalmazza, hanem modulusát.

Ampere törvényéből következik, hogy az ampererő nulla lesz, ha a mező mágneses indukcióvonala és az áram közötti szög nulla. Vagyis a vezető egy ilyen vonal mentén helyezkedik el. És az Ampere erő a lehető legnagyobb értéket fogja mutatni ehhez a rendszerhez, ha a szög 90 fok. Vagyis az áram merőleges lesz a mágneses indukciós vonalra.

Az Ampere -törvény segítségével két vezető rendszerében megtalálható az erő. Képzeljünk el két végtelenül hosszú vezetőt, amelyek egymástól távol vannak. Ezeken a vezetőkön áramok folynak. A vezető által létrehozott, a második oldalon lévő áramvezető számú árammal létrehozott mező oldaláról ható erő ábrázolható.

Képlet 2 - Amper erő két párhuzamos vezetőhöz.

Az első számú vezető oldaláról a második vezetékre ható erő ugyanaz lesz. Sőt, ha a vezetőkben lévő áramok egy irányba áramlanak, akkor a vezető vonzódik. Ha ellenkezőleg, akkor taszítani fognak. Van némi zavartság, mert az áramlatok egy irányba áramlanak, tehát hogyan lehet őket vonzani. Hiszen az azonos nevű pólusok és vádak mindig is taszítottak. Vagy Ampere úgy döntött, hogy nem utánozza a többieket, és valami újat talált ki.

Valójában Ampere nem talált ki semmit, hiszen ha belegondolunk, akkor a párhuzamos vezetők által létrehozott mezők egymással szemben vannak irányítva. És hogy miért vonzzák őket, a kérdés már nem merül fel. Annak meghatározásához, hogy a vezető által létrehozott mező melyik irányba irányuljon, használhatja a megfelelő csavarszabályt.

2. ábra - Párhuzamos vezetők árammal

A párhuzamos vezetők és az ampererő kifejezése alapján meghatározhatja egy amper egységét. Ha ugyanazon áramerősség egy amper áramlik a végtelen hosszú párhuzamos vezetőkön, amelyek egy méteres távolságban helyezkednek el, akkor a kölcsönhatás erői 2 * 10-7 Newton lesznek minden méter hosszon. Ennek a kapcsolatnak a segítségével kifejezheti, hogy mennyi lesz egy amper.

Ez a videó leírja, hogy a patkó mágnes által létrehozott állandó mágneses mező hogyan hat az áramvezető vezetékre. Ebben az esetben az árammal rendelkező vezető szerepét egy alumínium henger játssza. Ez a henger réz síneken nyugszik, amelyeken keresztül elektromos áramot táplálnak hozzá. A mágneses térben árammal rendelkező vezetőre ható erőt amper erőnek nevezzük. Az Ampere erő működési irányát a bal kéz szabálya határozza meg.

A francia fizikus, Dominique Francois Arago (1786-1853) a Párizsi Tudományos Akadémia ülésén beszélt Oersted kísérleteiről és megismételte azokat. Arago természetes magyarázatot kínált az elektromos áram mágneses hatására, mint mindenki számára: a vezető a rajta keresztül áramló elektromos áram hatására mágnessé változik. A demonstráción egy másik akadémikus, Andre Marie Ampere matematikus is részt vett. Feltételezte, hogy az újonnan felfedezett jelenség lényege a töltés mozgásában rejlik, és úgy döntött, hogy maga végzi el a szükséges méréseket. Ampere meg volt győződve arról, hogy a zárt áramok egyenértékűek a mágnesekkel. 1820. szeptember 24 -én két huzaltekercset csatlakoztatott egy voltaikus pólushoz, amely mágnesekké változott.

Hogy. az aktuális tekercs ugyanazt a mezőt hozza létre, mint a szalagmágnes. Ampere megalkotta az elektromágnes prototípusát, és felfedezte, hogy az árammal ellátott spirál belsejében elhelyezett acélrúd mágneseződik, megsokszorozva a mágneses mezőt. Ampere azt javasolta, hogy a mágnes a belső zárt áramok egy bizonyos rendszere, és megmutatta (mind kísérletek alapján, mind számításokkal), hogy egy kis köráram (hurok) egyenértékű a hurok közepén merőleges kis mágnessel a síkjához, azaz minden áramkör árammal helyettesíthető egy végtelenül kis vastagságú mágnessel.

Ampere hipotézise, ​​miszerint bármely mágnes belsejében zárt áramok vannak, ún. a molekuláris áramok hipotézise és megalapozta az áramok kölcsönhatásának elméletét - elektrodinamika.

A mágneses térben lévő áramvezető vezetőt olyan erő befolyásolja, amelyet csak a mező tulajdonságai határoznak meg azon a helyen, ahol a vezető található, és nem attól függ, hogy melyik áramrendszer vagy állandó mágnes hozta létre a mezőt. A mágneses mező irányító hatással van a keretre az árammal. Következésképpen a keret által tapasztalt nyomaték az egyes elemekre kifejtett erők hatásának eredménye.

Az Ampere -törvény segítségével meghatározható a mágneses indukciós vektor modulusa. Az indukciós vektor modulusa egy egyenletes mágneses tér adott pontján megegyezik a legnagyobb erővel, amely az e pont közelében elhelyezett egységhosszúságú vezetőre hat, amelyen keresztül áram folyik egységnyi áramon :. Az érték akkor érhető el, ha a vezető merőleges az indukciós vonalakra.

Ampere törvénye határozza meg két áram kölcsönhatásának erősségét.

Két párhuzamos, végtelenül hosszú vezető között, amelyeken egyenáramok áramlanak, kölcsönhatási erő keletkezik. Az azonos irányú áramú vezetők vonzzák, az ellenkező irányú áramok taszítják.

Az interakció ereje a párhuzamos vezetők hosszegységére vetítve arányos az áramok nagyságával és fordítottan arányos a R közöttük. Ezt a párhuzamos áramú vezetők kölcsönhatását a bal oldali szabály magyarázza. Az erő modulus, amely két végtelen egyenes áramra hat, és amelyek közötti távolság egyenlő R.