Définition

La force agissant sur un conducteur avec un courant dans un champ magnétique est appelée par Ampère... Ses appellations :. La force ampère est une quantité vectorielle. Sa direction est déterminée par la règle de la main gauche : vous devez positionner la paume de votre main gauche de manière à ce que les lignes de force du champ magnétique y pénètrent. Les quatre doigts étendus indiquaient la direction de l'ampérage. Dans ce cas, le pouce plié indiquera la direction de la force Ampère (Fig. 1).

La loi d'Ampère

La force élémentaire d'Ampère est déterminée par la loi d'Ampère (ou formule) :

où I est l'intensité du courant, est un petit élément de la longueur du conducteur, est un vecteur égal en amplitude à la longueur du conducteur, dirigé dans la même direction que le vecteur de densité de courant, est l'induction du champ magnétique dans lequel le conducteur avec le courant est placé.

Sinon, cette formule pour la force Ampère s'écrit :

où est le vecteur densité de courant, dV est l'élément de volume du conducteur.

Le module d'Ampère se trouve d'après l'expression :

où est l'angle entre les vecteurs d'induction magnétique et la direction du courant. D'après l'expression (3), il est évident que la force ampère est maximale dans le cas de la perpendicularité des lignes de l'induction magnétique du champ par rapport au conducteur avec courant.

Forces agissant sur les conducteurs avec un courant dans un champ magnétique

Il résulte de la loi d'Ampère qu'un conducteur avec un courant égal à I est sollicité par une force égale à :

où l'induction magnétique considérée dans un petit morceau du conducteur dl. L'intégration dans la formule (4) s'effectue sur toute la longueur du conducteur (1). De l'expression (4), il s'ensuit qu'une boucle fermée avec un courant I, dans un champ magnétique uniforme, agit sur une force ampère égale à

La force ampère, qui agit sur l'élément (dl) d'un conducteur rectiligne avec un courant I 1, placé dans un champ magnétique, qui crée un autre conducteur rectiligne parallèle au premier avec un courant I 2, est d'amplitude égale :

où d est la distance entre les conducteurs, H/m (ou N/A 2) est la constante magnétique. Les conducteurs avec des courants dans la même direction s'attirent. Si les directions des courants dans les conducteurs sont différentes, elles sont alors repoussées. Pour les conducteurs parallèles de longueur infinie considérés ci-dessus, la force Ampère par unité de longueur peut être calculée par la formule :

La formule (6) dans le système SI est utilisée pour obtenir une valeur quantitative de la constante magnétique.

Unités de force ampèremétrique

L'unité principale de mesure de la force Ampère (comme toute autre force) dans le système SI est : = H

Dans le SGS : = din

Exemples de résolution de problèmes

Exemple

Exercer. Un conducteur rectiligne de longueur l avec le courant I est dans un champ magnétique uniforme B. La force F agit sur le conducteur Quel est l'angle entre la direction du courant et le vecteur de l'induction magnétique ?

Solution. Un conducteur porteur de courant dans un champ magnétique est sollicité par la force ampère, dont le module pour un conducteur droit avec un courant situé dans un champ uniforme peut être représenté par :

où est l'angle requis. D'où:

Réponse.

Exemple

Exercer. Deux conducteurs minces et longs avec des courants se trouvent dans le même plan à une distance d l'un de l'autre. La largeur du conducteur droit est a. Les courants I 1 et I 2 circulent dans les conducteurs (Fig. 1). Quelle est la force ampère agissant sur les conducteurs par unité de longueur ?

Solution. Comme base pour résoudre le problème, nous prenons la formule de la force élémentaire d'Ampère :

Nous supposerons qu'un conducteur avec un courant I 1 crée un champ magnétique et qu'un autre conducteur s'y trouve.Recherchons la force ampère agissant sur un conducteur avec un courant I 2. Choisissons dans le conducteur (2) un petit élément dx (Fig. 1), qui se situe à une distance x du premier conducteur. Le champ magnétique qui crée le conducteur 1 (le champ magnétique d'un conducteur rectiligne infini avec du courant) au point où se trouve l'élément dx selon le théorème de la circulation peut être trouvé comme.

La loi d'Ampère montre la force avec laquelle le champ magnétique agit sur le conducteur qui y est placé. Ce pouvoir est aussi appelé par Ampère.

La rédaction de la loi :la force agissant sur un conducteur avec courant, placé dans un champ magnétique uniforme, est proportionnelle à la longueur du conducteur, le vecteur de l'induction magnétique, le courant et le sinus de l'angle entre le vecteur de l'induction magnétique et le conducteur.

Si la taille du conducteur est arbitraire et que le champ n'est pas uniforme, la formule est la suivante :

La direction de la force ampère est déterminée par la règle de la main gauche.

Règle de la main gauche: si vous positionnez votre main gauche de manière à ce que la composante perpendiculaire du vecteur d'induction magnétique pénètre dans la paume et que quatre doigts soient étendus dans le sens du courant dans le conducteur, écartez-le de 90° le pouce indiquera la direction de la force Ampère.

MP de la redevance de conduite. Action MF sur une charge en mouvement. Force d'Ampère, Lorentz.

Tout conducteur avec du courant crée un champ magnétique dans l'espace environnant. Dans ce cas, le courant électrique est le mouvement ordonné des charges électriques. Cela signifie que nous pouvons supposer que toute charge se déplaçant dans le vide ou dans un milieu génère un champ magnétique autour d'elle. À la suite de la généralisation de nombreuses données expérimentales, une loi a été établie qui détermine le champ B d'une charge ponctuelle Q se déplaçant avec une vitesse constante non relativiste v. Cette loi est donnée par la formule

(1)

où r est le rayon vecteur, qui est tiré de la charge Q au point d'observation M (Fig. 1). D'après (1), le vecteur B est dirigé perpendiculairement au plan dans lequel se trouvent les vecteurs v et r : sa direction coïncide avec la direction du mouvement de translation de la vis droite lors de sa rotation de v vers r.

Fig. 1

Le module du vecteur induction magnétique (1) est trouvé par la formule

(2)

où est l'angle entre les vecteurs v et r. En comparant la loi de Bio-Savart-Laplace et (1), on voit qu'une charge en mouvement est équivalente dans ses propriétés magnétiques à un élément courant : Idl = Qv

Action MF sur une charge en mouvement.

On sait par expérience qu'un champ magnétique a un effet non seulement sur les conducteurs avec du courant, mais aussi sur les charges individuelles qui se déplacent dans un champ magnétique. La force qui agit sur une charge électrique Q se déplaçant dans un champ magnétique avec une vitesse v est appelée force de Lorentz et est donnée par l'expression : F = Q où B est l'induction du champ magnétique dans lequel la charge se déplace.

Pour déterminer la direction de la force de Lorentz, on utilise la règle de la main gauche : si la paume de la main gauche est positionnée de manière à ce que le vecteur B y pénètre, et que quatre doigts tendus soient dirigés le long du vecteur v (pour Q > 0, le les directions I et v coïncident, pour Q La figure 1 montre l'orientation mutuelle des vecteurs v, B (le champ a une direction sur nous, indiquée par des points sur la figure) et F. Si la charge est négative, alors la force agit dans le direction opposée.

S.E.M. l'induction électromagnétique dans le circuit est proportionnelle à la vitesse de variation du flux magnétique m à travers la surface délimitée par ce circuit :

où k est le coefficient de proportionnalité. Cette fem ne dépend pas de ce qui a causé le changement du flux magnétique - soit le mouvement du circuit dans un champ magnétique constant, soit un changement dans le champ lui-même.

Ainsi, la direction du courant d'induction est déterminée par la règle de Lenz : Pour tout changement du flux magnétique à travers la surface délimitée par un circuit conducteur fermé, dans ce dernier un courant d'induction apparaît dans une direction telle que son champ magnétique contrecarre le changement dans le flux magnétique.

Une généralisation de la loi de Faraday et de la règle de Lenz est la loi de Faraday-Lenz :

La quantité Ψ = m est appelée liaison de flux ou flux magnétique total. Si le débit à travers chacune des boucles est le même (c'est-à-dire, = NΦm), alors dans ce cas

Le physicien allemand G. Helmholtz a prouvé que la loi de Faraday-Lenz est une conséquence de la loi de conservation de l'énergie. Que le circuit conducteur fermé soit dans un champ magnétique inhomogène. Si un courant I circule dans le circuit, alors sous l'action des forces d'Ampère, le circuit non sécurisé commencera à se déplacer. Le travail élémentaire dA effectué lors du déplacement du contour dans le temps dt sera

dA = IdФm,

où dФm est la variation du flux magnétique à travers la zone du circuit pendant le temps dt. Le travail du courant pendant le temps dt pour vaincre la résistance électrique R du circuit est égal à I2Rdt. Le travail total de la source de courant pendant ce temps est égal à εIdt. Selon la loi de conservation de l'énergie, le travail de la source de courant est dépensé sur les deux travaux nommés, c'est-à-dire

Idt = IdФm + I2Rdt.

En divisant les deux côtés de l'égalité par Idt, on obtient

Par conséquent, lorsque le flux magnétique couplé au circuit change, la force électromotrice d'induction apparaît dans ce dernier

Vibrations électromagnétiques. Circuit oscillant.

Les vibrations électromagnétiques sont des vibrations de quantités telles que l'inductance comme la résistance, la CEM, la charge, le courant.

Un circuit oscillant est un circuit électrique composé d'un condensateur, d'une bobine et d'une résistance connectés en série.L'évolution de la charge électrique sur la plaque du condensateur au cours du temps est décrite par l'équation différentielle :

Les ondes électromagnétiques et leurs propriétés.

Dans le circuit oscillant, le processus de transition de l'énergie électrique du condensateur en énergie du champ magnétique de la bobine a lieu et vice versa. Si, à certains moments, pour compenser la perte d'énergie dans le circuit pour la résistance due à une source externe, nous obtenons des oscillations électriques continues, qui peuvent être rayonnées à travers l'antenne dans l'espace environnant.

Le processus de propagation des ondes électromagnétiques, les changements périodiques de l'intensité des champs électriques et magnétiques, dans l'espace environnant s'appelle une onde électromagnétique.

Les ondes électromagnétiques couvrent une large gamme de longueurs d'onde de 105 à 10 m et de fréquences de 104 à 1024 Hz. Par leur nom, les ondes électromagnétiques sont divisées en ondes radio, rayonnement infrarouge, visible et ultraviolet, rayons X et rayonnement. Selon la longueur d'onde ou la fréquence, les propriétés des ondes électromagnétiques changent, ce qui est une preuve convaincante de la loi dialectico-matérialiste du passage de la quantité à une nouvelle qualité.

Le champ électromagnétique est matériel et a énergie, quantité de mouvement, masse, se déplace dans l'espace : dans le vide à une vitesse C, et dans un milieu à une vitesse : V =, où = 8,85 ;

La densité d'énergie volumétrique du champ électromagnétique. L'utilisation pratique des phénomènes électromagnétiques est très large. Il s'agit des systèmes et moyens de communication, de radiodiffusion, de télévision, d'ordinateurs électroniques, de systèmes de contrôle à des fins diverses, d'appareils de mesure et médicaux, d'équipements électroménagers et radioélectriques et autres, c'est-à-dire quelque chose sans lequel il est impossible d'imaginer la société moderne.

Il n'y a presque pas de données scientifiques exactes sur la façon dont le rayonnement électromagnétique puissant affecte la santé humaine, il n'y a que des hypothèses non confirmées et, en général, des craintes infondées que tout ce qui n'est pas naturel est destructeur. Il a été prouvé que les rayons ultraviolets, les rayons X et les rayonnements de haute intensité causent dans de nombreux cas de réels dommages à tous les êtres vivants.

Optique géométrique. Lois de protection civile.

L'optique géométrique (à rayons) utilise le concept idéalisé d'un rayon lumineux - un faisceau de lumière infiniment fin se propageant de manière rectiligne dans un milieu isotrope homogène, ainsi que le concept d'une source de rayonnement ponctuelle qui brille uniformément dans toutes les directions. λ - longueur d'onde de la lumière, - taille caractéristique

un objet sur la trajectoire de la vague. L'optique géométrique est le cas limite de l'optique ondulatoire et ses principes sont remplis si les conditions suivantes sont réunies :

HD<< 1 т. е. геометрическая оптика, строго говоря, применима лишь к бесконечно коротким волнам.

L'optique géométrique repose également sur le principe d'indépendance des rayons lumineux : les rayons ne se perturbent pas lorsqu'ils se déplacent. Par conséquent, les mouvements des rayons n'empêchent pas chacun d'eux de se propager indépendamment les uns des autres.

Pour de nombreux problèmes pratiques d'optique, on peut ignorer les propriétés ondulatoires de la lumière et considérer la propagation de la lumière comme rectiligne. Dans ce cas, le tableau se réduit à considérer la géométrie du trajet des rayons lumineux.

Lois fondamentales de l'optique géométrique.

Listons les lois fondamentales de l'optique à partir de données expérimentales :

1) Propagation rectiligne.

2) La loi d'indépendance des rayons lumineux, c'est-à-dire deux rayons qui se croisent, n'interfèrent en aucune façon. Cette loi est en meilleur accord avec la théorie des ondes, puisque les particules, en principe, pourraient entrer en collision les unes avec les autres.

3) La loi de la réflexion. le rayon incident, le rayon réfléchi et la perpendiculaire à l'interface, reconstitués au point d'incidence du rayon, se situent dans un même plan, dit plan d'incidence ; l'angle d'incidence est égal à l'angle

Réflexions.

4) La loi de réfraction de la lumière.

Loi de réfraction: le rayon incident, le rayon réfracté et la perpendiculaire à l'interface, reconstruits à partir du point d'incidence du rayon, se situent dans le même plan - le plan d'incidence. Le rapport du sinus de l'angle d'incidence au sinus de l'angle de réflexion est égal au rapport des vitesses de la lumière dans les deux milieux.

Sin i1 / sin i2 = n2 / n1 = n21

où est l'indice de réfraction relatif du deuxième milieu par rapport au premier milieu. n21

Si la substance 1 est un vide, un vide, alors n12 → n2 est l'indice de réfraction absolu de la substance 2. On peut facilement montrer que n12 = n2 / n1, dans cette égalité à gauche est l'indice de réfraction relatif de deux substances ( par exemple, 1 est l'air, 2 est le verre) , et à droite est le rapport de leurs indices de réfraction absolus.

5) La loi de réversibilité de la lumière (elle peut être dérivée de la loi 4). Si vous dirigez la lumière dans la direction opposée, elle suivra le même chemin.

De la loi 4) il résulte que si n2> n1, alors Sin i1> Sin i2. Ayons maintenant n2< n1 , то есть свет из стекла, например, выходит в воздух, и мы постепенно увеличиваем угол i1.

On comprend alors que lorsqu'une certaine valeur de cet angle (i1) pr est atteinte, il s'avère que l'angle i2 sera égal à /2 (rayon 5). Alors Sin i2 = 1 et n1 Sin (i1) pr = n2. Alors péché

Forces agissant sur le conducteur.

Dans un champ électrique, à la surface d'un conducteur, à savoir ici, des charges électriques sont localisées, certaines forces agissent du côté du champ. Étant donné que la force du champ électrostatique à la surface d'un conducteur n'a qu'une composante normale, la force agissant sur un élément de la surface du conducteur est perpendiculaire à cet élément de la surface. L'expression de la force considérée, se référant à la valeur de l'aire de l'élément de la surface du conducteur, a la forme :

(1)

où est la normale extérieure à la surface du conducteur, est la densité surfacique de la charge électrique à la surface du conducteur. Pour une coque sphérique mince chargée, les forces de traction peuvent provoquer des contraintes dans le matériau de la coque dépassant la résistance ultime.

Il est intéressant de noter que de tels ratios ont fait l'objet de recherches par des classiques de la science comme Poisson et Laplace au tout début du 19e siècle. Dans la relation (1), la confusion est causée par le facteur 2 dans le dénominateur. En effet, pourquoi le résultat correct est-il obtenu en réduisant de moitié l'expression ? Considérons un cas particulier (Fig. 1) : supposons qu'une boule conductrice de rayon contienne une charge électrique sur sa surface latérale. Il est facile de calculer la densité surfacique d'une charge électrique : Nous introduisons un système de coordonnées sphériques (), l'élément de la surface latérale de la boule est défini comme. La charge d'un élément de surface peut être calculée à partir de la dépendance :. La charge électrique totale de l'anneau de rayon et de largeur est déterminée par l'expression :. La distance du plan de l'anneau considéré au pôle de la sphère (surface latérale de la boule) est ... Il existe une solution connue au problème de la détermination de la composante du vecteur de l'intensité du champ électrostatique sur l'axe de l'anneau (principe de superposition) au point d'observation, qui est à distance du plan de l'anneau :

Calculons la valeur totale de l'intensité du champ électrostatique créé par les charges de surface, excluant la charge élémentaire au voisinage du pôle de la sphère :

Rappelons qu'à proximité d'une sphère conductrice chargée, la force du champ électrostatique externe est

Il s'avère que la force agissant sur la charge d'un élément à la surface d'une balle conductrice chargée est 2 fois inférieure à la force agissant sur la même charge située près de la surface latérale de la balle, mais à l'extérieur de celle-ci.

La force totale agissant sur le conducteur est

(5)

En plus de la force du champ électrostatique, le conducteur est soumis à l'action d'un moment de forces

(6)

où est le rayon vecteur de l'élément de surface dS conducteur.

En pratique, il est souvent plus commode de calculer l'effet de force du champ électrostatique sur le conducteur en différenciant l'énergie électrique du système W. La force agissant sur le conducteur, conformément à la définition de l'énergie potentielle, est

et la grandeur de la projection du vecteur du moment des forces sur un axe est égale à

où est l'angle de rotation du corps dans son ensemble autour de l'axe considéré. Notez que les formules ci-dessus sont valables si l'énergie électrique W exprimé en termes de charges des conducteurs (sources de champ !), et le calcul des dérivées est effectué à des valeurs constantes de charges électriques.

La force ampère est la force avec laquelle un champ magnétique agit sur un conducteur, avec un courant placé dans ce champ. L'amplitude de cette force peut être déterminée à l'aide de la loi d'Ampère. Cette loi définit la force infiniment petite pour une section infiniment petite du conducteur. Cela permet d'appliquer cette loi à des conducteurs de formes diverses.

Formule 1 - Loi d'Ampère

B induction du champ magnétique dans lequel se trouve le conducteur de courant

je courant conducteur

dlélément infinitésimal de la longueur du conducteur porteur de courant

alpha l'angle entre l'induction d'un champ magnétique externe et la direction du courant dans un conducteur

La direction de la force d'Ampère est conforme à la règle de la main gauche. Le libellé de cette règle ressemble à ceci. Lorsque la main gauche est positionnée de manière à ce que les lignes d'induction magnétique du champ externe pénètrent dans la paume et que quatre doigts tendus indiquent la direction du courant dans le conducteur, tandis que le pouce plié à angle droit indique la direction de la force qui agit sur l'élément du conducteur.

Figure 1 - règle de la main gauche

Certains problèmes surviennent lors de l'utilisation de la règle de la main gauche lorsque l'angle entre l'induction de champ et le courant est petit. Il est difficile de déterminer où doit être la main ouverte. Par conséquent, pour faciliter l'application de cette règle, vous pouvez positionner votre paume de manière à ce qu'elle n'inclue pas le vecteur d'induction magnétique lui-même, mais son module.

Il résulte de la loi d'Ampère que la force d'Ampère sera nulle si l'angle entre la ligne d'induction magnétique du champ et le courant est nul. C'est-à-dire que le conducteur sera situé le long d'une telle ligne. Et la force Ampère aura la valeur maximale possible pour ce système si l'angle est de 90 degrés. C'est-à-dire que le courant sera perpendiculaire à la ligne d'induction magnétique.

En utilisant la loi d'Ampère, vous pouvez trouver la force agissant dans un système de deux conducteurs. Imaginez deux conducteurs infiniment longs qui sont espacés. Des courants circulent dans ces conducteurs. La force agissant du côté du champ créé par le conducteur avec le courant numéro un sur le conducteur numéro deux peut être représentée comme.

Formule 2 - Ampère-force pour deux conducteurs parallèles.

La force agissant du côté du conducteur numéro un sur le deuxième conducteur aura la même forme. De plus, si les courants dans les conducteurs circulent dans une direction, alors le conducteur sera attiré. Si c'est le contraire, ils se repousseront. Il y a une certaine confusion, car les courants circulent dans une direction, alors comment peuvent-ils être attirés. Après tout, les pôles et charges du même nom se sont toujours repoussés. Ou Ampère a décidé de ne pas imiter les autres et a proposé quelque chose de nouveau.

En fait, Ampère n'a rien inventé, car si vous y réfléchissez, les champs créés par les conducteurs parallèles sont dirigés l'un en face de l'autre. Et pourquoi ils sont attirés, la question ne se pose plus. Pour déterminer dans quelle direction le champ créé par le conducteur est dirigé, vous pouvez utiliser la bonne règle à vis.

Figure 2 - Conducteurs parallèles avec courant

En utilisant des conducteurs parallèles et l'expression de la force en ampères pour eux, vous pouvez déterminer l'unité d'un ampère. Si les mêmes courants d'un ampère traversent des conducteurs parallèles infiniment longs situés à une distance d'un mètre, les forces d'interaction entre eux seront de 2 * 10-7 Newtons, pour chaque mètre de longueur. En utilisant cette dépendance, vous pouvez exprimer ce qui sera égal à un ampère.

Cette vidéo décrit comment un champ magnétique permanent créé par un aimant en fer à cheval agit sur un conducteur porteur de courant. Dans ce cas, le rôle de conducteur de courant est joué par un cylindre en aluminium. Ce cylindre repose sur des rails en cuivre à travers lesquels un courant électrique lui est fourni. La force agissant sur un conducteur avec un courant dans un champ magnétique s'appelle la force ampère. Le sens d'action de la force Ampère est déterminé à l'aide de la règle de la main gauche.

Le physicien français Dominique François Arago (1786-1853) lors d'une réunion de l'Académie des sciences de Paris a parlé des expériences d'Oersted et les a répétées. Arago a proposé une explication naturelle, comme il a semblé à tout le monde, de l'action magnétique d'un courant électrique : un conducteur, à la suite d'un courant électrique qui le traverse, se transforme en un aimant. La démonstration s'est déroulée en présence d'un autre académicien, le mathématicien André Marie Ampère. Il a supposé que l'essence du phénomène nouvellement découvert réside dans le mouvement de la charge et a décidé d'effectuer lui-même les mesures nécessaires. Ampère était convaincu que les courants fermés équivalaient à des aimants. Le 24 septembre 1820, il connecta deux bobines de fil à un pôle voltaïque, qui se transforma en aimants.

Cette. la bobine de courant crée le même champ que l'aimant en bande. Ampère a créé un prototype d'électro-aimant, découvrant qu'une barre d'acier placée à l'intérieur d'une spirale avec un courant magnétise, multipliant le champ magnétique. Ampère a suggéré que l'aimant est un certain système de courants fermés internes et a montré (à la fois sur la base d'expériences et au moyen de calculs) qu'un petit courant circulaire (boucle) équivaut à un petit aimant situé au centre de la boucle perpendiculaire à son plan, c'est-à-dire tout circuit à courant peut être remplacé par un aimant d'épaisseur infiniment petite.

L'hypothèse d'Ampère qu'à l'intérieur de tout aimant il y a des courants fermés, appelés. hypothèse des courants moléculaires et a constitué la base de la théorie de l'interaction des courants - électrodynamique.

Un conducteur porteur de courant dans un champ magnétique est affecté par une force qui n'est déterminée que par les propriétés du champ à l'endroit où se trouve le conducteur et ne dépend pas du système de courants ou des aimants permanents qui ont créé le champ. Le champ magnétique a un effet d'orientation sur le cadre avec le courant. Par conséquent, le couple subi par le cadre est le résultat de l'action de forces sur ses éléments individuels.

La loi d'Ampère peut être utilisée pour déterminer le module du vecteur d'induction magnétique. Le module du vecteur induction en un point donné d'un champ magnétique uniforme est égal à la plus grande force qui s'exerce sur un conducteur de longueur unitaire placé au voisinage de ce point, parcouru par un courant par unité de courant :. La valeur est atteinte à condition que le conducteur soit perpendiculaire aux lignes d'induction.

La loi d'Ampère est utilisée pour déterminer la force de l'interaction de deux courants.

Entre deux conducteurs parallèles infiniment longs, à travers lesquels circulent des courants continus, une force d'interaction apparaît. Les conducteurs avec des courants de même direction s'attirent, tandis que les courants de direction opposée se repoussent.

La force de l'interaction par unité de longueur de chacun des conducteurs parallèles est proportionnelle aux amplitudes des courants et inversement proportionnelle à la distance entre R entre eux. Cette interaction de conducteurs avec des courants parallèles s'explique par la règle de la main gauche. Le module de force agissant sur deux courants rectilignes infinis et dont la distance est égale à R.