Definisjon

Kraften som virker på en leder med en strøm i et magnetfelt kalles av Ampere... Dens betegnelser:. Amperekraft er en vektormengde. Dets retning bestemmes av regelen for venstre hånd: du bør plassere håndflaten til venstre hånd slik at kraftlinjene til magnetfeltet kommer inn i den. De forlengede fire fingrene indikerte strømstyrkens retning. I dette tilfellet vil den bøyde tommelen indikere retningen til amperekraften (fig. 1).

Amperes lov

Amperes elementære kraft bestemmes av Amperes lov (eller formel):

hvor I er strømstyrken, er et lite element av lederens lengde, er en vektor som er lik lengden på lederen, rettet i samme retning som strømtetthetsvektoren, er induksjonen av magnetfeltet i som lederen med strøm er plassert.

Ellers er denne formelen for Ampere-kraften skrevet som:

hvor er strømtetthetsvektoren, dV er volumelementet i lederen.

Amperes modul finnes i samsvar med uttrykket:

hvor er vinkelen mellom vektorene for magnetisk induksjon og retningen til strømmen. Fra uttrykk (3) er det åpenbart at Ampere-kraften er maksimal når det gjelder perpendikularitet av linjene for den magnetiske induksjonen av feltet i forhold til lederen med strøm.

Krefter som virker på ledere med strøm i et magnetfelt

Det følger av Amperes lov at en leder med en strøm lik I påvirkes av en kraft lik:

hvor den magnetiske induksjonen betraktes innenfor et lite stykke av lederen dl. Integrering i formel (4) utføres langs hele lederens lengde (l). Av uttrykk (4) følger det at en lukket krets med strøm I, i et jevnt magnetfelt, virker på en amperekraft lik

Amperekraften, som virker på elementet (dl) til en rett leder med en strøm I 1, plassert i et magnetfelt, som skaper en annen rett leder parallelt med den første med en strøm I 2, er lik i størrelse:

hvor d er avstanden mellom lederne, H / m (eller N / A 2) er den magnetiske konstanten. Ledere med strøm i samme retning tiltrekker seg. Hvis retningene til strømmen i lederne er forskjellige, blir de frastøtt. For de parallelle lederne med uendelig lengde vurdert ovenfor, kan Ampère-kraften per lengdeenhet beregnes ved hjelp av formelen:

Formel (6) i SI -systemet brukes for å oppnå en kvantitativ verdi av den magnetiske konstanten.

Ampere kraftenheter

Hovedmåleenheten for kraft Ampere (som enhver annen kraft) i SI-systemet er: = H

I SGS: = din

Eksempler på problemløsning

Eksempel

Trening. En rett leder med lengde l med strøm I er i et jevnt magnetfelt B. Kraft F virker på lederen Hva er vinkelen mellom strømretningen og vektoren for magnetisk induksjon?

Løsning. En strømførende leder i et magnetfelt påvirkes av amperekraften, hvis modul for en rett leder med strøm plassert i et jevnt felt kan representeres som:

hvor er den nødvendige vinkelen. Derfor:

Svar.

Eksempel

Trening. To tynne, lange ledere med strømmer ligger i samme plan i en avstand d fra hverandre. Bredden på høyre leder er en. Strømmer I 1 og I 2 strømmer gjennom lederne (fig. 1). Hva er amperekraften som virker på lederne per lengdeenhet?

Løsning. Som grunnlag for å løse problemet, tar vi formelen for den elementære kraften til Ampere:

Vi vil anta at en leder med strøm I 1 skaper et magnetfelt, og en annen leder er i. La oss se etter Amperekraften som virker på en leder med strøm I 2. La oss velge i lederen (2) et lite element dx (fig. 1), som er plassert i en avstand x fra den første lederen. Magnetfeltet som skaper lederen 1 (magnetfeltet til en uendelig rettlinjet leder med strøm) på punktet der elementet dx befinner seg i henhold til sirkulasjonssetningen kan finnes som.

Amperes lov viser med hvilken kraft magnetfeltet virker på lederen plassert i den. Denne kraften kalles også av Ampere.

Ordlyden i loven:kraften som virker på en leder med strøm, plassert i et jevnt magnetfelt, er proporsjonal med lengden på lederen, vektoren for magnetisk induksjon, strøm og sinus av vinkelen mellom vektoren for magnetisk induksjon og lederen.

Hvis størrelsen på lederen er vilkårlig, og feltet er uensartet, er formelen som følger:

Retningen til Ampere-kraften bestemmes av venstrehåndsregelen.

Venstrehåndsregel: hvis du plasserer venstre hånd slik at den vinkelrette komponenten til den magnetiske induksjonsvektoren kommer inn i håndflaten, og fire fingre strekkes i retning av strømmen i lederen, sett til side med 90° tommelen vil indikere retningen til amperekraften.

MP av kjøreavgiften. MF-handling på en bevegelig ladning. Force of Ampere, Lorentz.

Enhver leder med strøm skaper et magnetisk felt i det omkringliggende rommet. I dette tilfellet er den elektriske strømmen den ordnede bevegelsen av elektriske ladninger. Dette betyr at vi kan anta at enhver ladning som beveger seg i et vakuum eller medium genererer et magnetfelt rundt seg selv. Som et resultat av generalisering av en rekke eksperimentelle data, ble det etablert en lov som bestemmer feltet B til en punktladning Q som beveger seg med en konstant ikke-relativistisk hastighet v. Denne loven er gitt av formelen

(1)

hvor r er radiusvektoren, som trekkes fra ladningen Q til observasjonspunktet M (fig. 1). I følge (1) er vektor B rettet vinkelrett på planet der vektorene v og r er plassert: retningen sammenfaller med retningen for translasjonsbevegelsen til høyre skrue når den roterer fra v til r.

Figur 1

Modulen til den magnetiske induksjonsvektoren (1) er funnet av formelen

(2)

hvor α er vinkelen mellom vektorene v og r. Ved å sammenligne Bio-Savart-Laplace-loven og (1), ser vi at en bevegelig ladning er ekvivalent med et strømelement i dets magnetiske egenskaper: Idl = Qv

MF-handling på en bevegelig ladning.

Det er kjent av erfaring at et magnetfelt ikke bare har effekt på ledere med strøm, men også på individuelle ladninger som beveger seg i et magnetfelt. Kraften som virker på en elektrisk ladning Q som beveger seg i et magnetfelt med en hastighet v kalles Lorentz -kraften og er gitt av uttrykket: F = Q hvor B er induksjonen til magnetfeltet som ladningen beveger seg i.

For å bestemme retningen til Lorentz-kraften bruker vi venstrehåndsregelen: hvis håndflaten på venstre hånd er plassert slik at vektoren B går inn i den, og fire utstrakte fingre er rettet langs vektoren v (for Q> 0, retningene I og v faller sammen, for Q Fig. 1 viser gjensidig orientering av vektorene v, B (feltet har en retning på oss, vist med prikker i figuren) og F. Hvis ladningen er negativ, virker kraften i motsatt retning.

E.m.s. elektromagnetisk induksjon i kretsen er proporsjonal med endringshastigheten til den magnetiske fluksen Фm gjennom overflaten avgrenset av denne kretsen:

hvor k er proporsjonalitetskoeffisienten. Denne emf avhenger ikke av hva som forårsaket endringen i den magnetiske fluksen - enten kretsens bevegelse i et konstant magnetfelt, eller en endring i selve feltet.

Så retningen for induksjonsstrømmen bestemmes av Lenzs regel: For enhver endring i magnetfluksen gjennom overflaten avgrenset av en lukket ledende krets, oppstår en induksjonsstrøm av en slik retning i sistnevnte at dets magnetfelt motvirker endringen i magnetfluksen.

En generalisering av Faradays lov og Lenz regel er Faraday-Lenz-loven: Den elektromotoriske kraften til elektromagnetisk induksjon i en lukket ledende sløyfe er numerisk lik og motsatt i fortegn til endringshastigheten til den magnetiske fluksen gjennom overflaten avgrenset av sløyfen:

Mengden Ψ = ΣΦm kalles flux linkage eller total magnetisk flux. Hvis strømmen gjennom hver av løkkene er den samme (dvs. Ψ = NΦm), så i dette tilfellet

Den tyske fysikeren G. Helmholtz beviste at Faraday-Lenz-loven er en konsekvens av loven om bevaring av energi. La den lukkede ledende kretsen befinne seg i et inhomogent magnetfelt. Hvis en strøm I strømmer i kretsen, vil den løse kretsen begynne å bevege seg under virkningen av Ampere -kreftene. Det elementære arbeidet dA utført når konturen flyttes i tid dt vil være

dA = IdФm,

der dФm er endringen i den magnetiske fluksen gjennom området til kretsen i løpet av tiden dt. Strømmens arbeid i løpet av tiden dt for å overvinne den elektriske motstanden R i kretsen er lik I2Rdt. Det totale arbeidet til gjeldende kilde i løpet av denne tiden er lik εIdt. I henhold til lov om bevaring av energi blir arbeidet til den nåværende kilden brukt på de to navngitte verkene, dvs.

εIdt = IdФm + I2Rdt.

Å dele begge sider av likestillingen med Idt, får vi

Følgelig, når den magnetiske fluksen koblet til kretsen endres, oppstår den elektromotoriske induksjonskraften i sistnevnte

Elektromagnetiske vibrasjoner. Oscillerende krets.

Elektromagnetiske vibrasjoner er vibrasjoner av slike mengder, induktans som motstand, EMF, ladning, strøm.

En oscillerende krets er en elektrisk krets som består av en kondensator, en spole og en motstand koblet i serie.Endringen i den elektriske ladningen på kondensatorplaten over tid er beskrevet av differensialligningen:

Elektromagnetiske bølger og deres egenskaper.

I den oscillerende kretsen foregår prosessen med overgang av kondensatorens elektriske energi til energien til magnetfeltet til spolen og omvendt. Hvis på visse tidspunkter for å kompensere for tap av energi i kretsen for motstand på grunn av en ekstern kilde, får vi kontinuerlige elektriske svingninger, som kan utstråles gjennom antennen inn i det omkringliggende rommet.

Prosessen med forplantning av elektromagnetiske bølger, periodiske endringer i styrken til elektriske og magnetiske felt, i det omkringliggende rommet kalles en elektromagnetisk bølge.

Elektromagnetiske bølger dekker et bredt spekter av bølgelengder fra 105 til 10 m og frekvenser fra 104 til 1024 Hz. Ved navn er elektromagnetiske bølger delt inn i radiobølger, infrarød, synlig og ultrafiolett stråling, røntgenstråler og stråling. Avhengig av bølgelengden eller frekvensen endres egenskapene til elektromagnetiske bølger, noe som er et overbevisende bevis på den dialektisk-materialistiske loven om overgangen av kvantitet til en ny kvalitet.

Det elektromagnetiske feltet er materiell og har energi, momentum, masse, beveger seg i rommet: i et vakuum med en hastighet C, og i et medium med en hastighet: V =, hvor = 8,85;

Den volumetriske energitettheten til det elektromagnetiske feltet. Den praktiske bruken av elektromagnetiske fenomener er svært bred. Dette er systemer og kommunikasjonsmidler, radiokringkasting, fjernsyn, elektroniske datamaskiner, kontrollsystemer for ulike formål, måle- og medisinsk utstyr, elektrisk husholdnings- og radioutstyr og annet, d.v.s. noe som det er umulig å forestille seg et moderne samfunn uten.

Det er nesten ingen eksakte vitenskapelige data om hvor kraftig elektromagnetisk stråling påvirker menneskers helse, det er bare ubekreftede hypoteser og generelt sett ikke ubegrunnet frykt for at alt unaturlig er ødeleggende. Det er bevist at ultrafiolett, røntgenstråler og høyintensitetsstråling i mange tilfeller forårsaker reell skade på alt levende.

Geometrisk optikk. Sivilforsvarslover.

Geometrisk (stråle)optikk bruker det idealiserte konseptet med en lysstråle - en uendelig tynn lysstråle som forplanter seg rettlinjet i et homogent isotropisk medium, samt konseptet med en punktstrålingskilde som skinner jevnt i alle retninger. λ - lysbølgelengde, - karakteristisk størrelse

et objekt i banen til bølgen. Geometrisk optikk er det begrensende tilfellet for bølgeoptikk og dens prinsipper er oppfylt hvis følgende betingelser er oppfylt:

h / D<< 1 т. е. геометрическая оптика, строго говоря, применима лишь к бесконечно коротким волнам.

Geometrisk optikk er også basert på prinsippet om uavhengighet av lysstråler: strålene forstyrrer ikke hverandre når de beveger seg. Derfor hindrer ikke strålenes bevegelser hver av dem i å forplante seg uavhengig av hverandre.

For mange praktiske problemer med optikk kan man ignorere lysets bølgeegenskaper og vurdere lysets forplantning som rettlinjet. I dette tilfellet reduseres bildet til å vurdere geometrien til lysstrålenes bane.

Grunnleggende lover for geometrisk optikk.

La oss liste opp de grunnleggende lovene for optikk som følger av eksperimentelle data:

1) Rektilinjær forplantning.

2) Loven om uavhengighet av lysstråler, det vil si to stråler, kryssende, forstyrrer ikke hverandre på noen måte. Denne loven stemmer bedre overens med bølgeteori, siden partikler i prinsippet kan kollidere med hverandre.

3) Refleksjonsloven. den innfallende strålen, den reflekterte strålen og den perpendikulære til grensesnittet, rekonstruert ved innfallspunktet for strålen, ligger i samme plan, kalt innfallsplanet; innfallsvinkelen er lik vinkelen

Refleksjoner.

4) Loven om lysbrytning.

Brytningslov: den innfallende strålen, den refrakterte strålen og den perpendikulære til grensesnittet, rekonstruert fra innfallspunktet for strålen, ligger i samme plan - innfallsplanet. Forholdet mellom sinus for innfallsvinkelen og sinus for refleksjonsvinkelen er lik forholdet mellom lysets hastigheter i begge medier.

Sin i1 / sin i2 = n2 / n1 = n21

hvor er den relative brytningsindeksen til det andre mediet i forhold til det første mediet. n21

Hvis substans 1 er et tomrom, et vakuum, så er n12 → n2 den absolutte brytningsindeksen til stoff 2. Det kan enkelt vises at n12 = n2 / n1, i denne likheten til venstre er den relative brytningsindeksen til to stoffer ( for eksempel, 1 er luft, 2 er glass), og til høyre er forholdet mellom deres absolutte brytningsindekser.

5) Loven om lysets reversibilitet (den kan avledes av lov 4). Retter du lyset i motsatt retning, vil det følge samme vei.

Av lov 4) følger det at hvis n2> n1, så Sin i1> Sin i2. La oss nå ha n2< n1 , то есть свет из стекла, например, выходит в воздух, и мы постепенно увеличиваем угол i1.

Da kan det forstås at når en viss verdi av denne vinkelen (i1) pr er nådd, viser det seg at vinkelen i2 vil være lik π / 2 (stråle 5). Da er Sin i2 = 1 og n1 Sin (i1) pr = n2. Så synd

Krefter som virker på konduktøren.

I et elektrisk felt, på overflaten av en leder, nemlig her, er elektriske ladninger lokalisert, visse krefter virker fra siden av feltet. Siden styrken til det elektrostatiske feltet på overflaten av en leder bare har en normal komponent, er kraften som virker på et element av overflaten til lederen vinkelrett på dette elementet av overflaten. Uttrykket for den betraktede kraften, referert til verdien av arealet til elementet på lederens overflate, har formen:

(1)

hvor er den ytre normalen til overflaten av lederen, er overflatetettheten til den elektriske ladningen på overflaten av lederen. For et ladet tynt sfærisk skall kan strekkkrefter forårsake spenninger i skallmaterialet som overstiger den endelige styrke.

Det er interessant at slike forhold var gjenstand for forskning av slike vitenskapsklassikere som Poisson og Laplace helt på begynnelsen av 1800-tallet. I forhold (1) er forvirring forårsaket av faktoren 2 i nevneren. Faktisk, hvorfor oppnås det riktige resultatet ved å halvere uttrykket? Tenk på ett spesielt tilfelle (fig. 1): la en ledende kule med radius inneholde en elektrisk ladning på sideoverflaten. Det er lett å beregne overflatetettheten til en elektrisk ladning: Introduser et sfærisk koordinatsystem (), definer elementet til ballens sideflate som. Ladningen til et overflateelement kan beregnes fra avhengigheten:. Den totale elektriske ladningen til ringen med radius og bredde bestemmes av uttrykket:. Avstanden fra planet til ringen som vurderes til polen til kulen (sideoverflaten til ballen) er ... Løsningen på problemet med å bestemme komponenten av vektoren til den elektrostatiske feltstyrken på ringens akse (prinsippet om superposisjon) ved observasjonspunktet som ligger i avstand fra ringens plan er kjent:

La oss beregne den totale verdien av styrken til det elektrostatiske feltet skapt av overfladeladninger, unntatt elementær ladning i nærheten av kulepolen:

Husk at i nærheten av en ladet ledende sfære er styrken til det eksterne elektrostatiske feltet

Det viser seg at kraften som virker på ladningen til et element på overflaten av en ladet ledende ball er 2 ganger mindre enn kraften som virker på den samme ladningen som ligger nær sideflaten av ballen, men utenfor den.

Den totale kraften som virker på lederen er

(5)

I tillegg til kraften fra det elektrostatiske feltet, er lederen utsatt for virkningen av et kraftmoment

(6)

hvor er radiusvektoren til overflateelementet dS dirigent.

I praksis er det ofte mer praktisk å beregne krafteffekten av det elektrostatiske feltet på lederen ved å differensiere den elektriske energien til systemet W. Kraften som virker på lederen, i samsvar med definisjonen av potensiell energi, er

og størrelsen på projeksjonen av vektoren til kreftmomentet på en akse er lik

hvor er rotasjonsvinkelen til kroppen som helhet rundt den aktuelle aksen. Vær oppmerksom på at formlene ovenfor er gyldige hvis den elektriske energien W uttrykt i form av ladningene til lederne (feltkilder!), og beregningen av derivatene utføres ved konstante verdier av elektriske ladninger.

Amperekraft er kraften som et magnetfelt virker på en leder, med en strøm plassert i dette feltet. Størrelsen på denne kraften kan bestemmes ved å bruke Amperes lov. Denne loven definerer den uendelig lille kraften for en uendelig liten del av lederen. Det gjør det mulig å anvende denne loven på ledere av ulike former.

Formel 1 - Amperes lov

B induksjon av magnetfeltet som strømlederen befinner seg i

Jeg lederstrøm

dl uendelig element av lengden på den strømførende lederen

alfa vinkelen mellom induksjonen av et eksternt magnetfelt og strømmens retning i en leder

Retningen til Ampere -kraften er i henhold til venstrehåndsregelen. Ordlyden i denne regelen høres slik ut. Når venstre hånd er plassert på en slik måte at linjene for magnetisk induksjon av det eksterne feltet kommer inn i håndflaten, og fire utstrakte fingre indikerer strømningsretningen i lederen, mens tommelen bøyd i en rett vinkel vil indikere retningen av kraften som virker på elementet til lederen.

Figur 1 - venstrehåndsregel

Noen problemer oppstår ved bruk av venstrehåndsregelen når vinkelen mellom feltinduksjonen og strømmen er liten. Det er vanskelig å bestemme hvor den åpne hånden skal være. Derfor, for å lette bruken av denne regelen, kan du plassere håndflaten din slik at den ikke inkluderer selve den magnetiske induksjonsvektoren, men dens modul.

Det følger av Amperes lov at Ampere -kraften vil være null hvis vinkelen mellom linjen for magnetisk induksjon av feltet og strømmen er null. Det vil si at lederen vil være plassert langs en slik linje. Og Ampere-kraften vil ha størst mulig verdi for dette systemet hvis vinkelen er 90 grader. Det vil si at strømmen vil være vinkelrett på den magnetiske induksjonslinjen.

Ved å bruke Amperes lov kan du finne kraften som virker i et system med to ledere. Se for deg to uendelig lange ledere som er adskilt fra hverandre. Strømmer flyter gjennom disse lederne. Kraften som virker fra siden av feltet opprettet av lederen med nåværende nummer én på leder nummer to kan representeres som.

Formel 2 - Ampere kraft for to parallelle ledere.

Kraften som virker fra siden av leder nummer én på den andre lederen vil ha samme form. Videre, hvis strømmene i lederne flyter i én retning, vil lederen bli tiltrukket. Hvis det er det motsatte, vil de avvise. Det er en viss forvirring, fordi strømmer flyter i én retning, så hvordan kan de tiltrekkes. Tross alt har polene og ladningene med samme navn alltid frastøtt. Eller Ampere bestemte seg for ikke å etterligne de andre og fant på noe nytt.

Faktisk fant ikke Ampere opp noe, siden hvis du tenker på det, er feltene skapt av parallelle ledere rettet mot hverandre. Og hvorfor de tiltrekkes, oppstår ikke lenger spørsmålet. For å bestemme i hvilken retning feltet skapt av lederen er rettet, kan du bruke regelen for høyre skrue.

Figur 2 - Parallelle ledere med strøm

Ved å bruke parallelle ledere og uttrykket for amperekraften for dem kan du bestemme enheten for en ampere. Hvis de samme strømningene til en ampere strømmer gjennom uendelig lange parallelle ledere som ligger i en meters avstand, vil interaksjonskreftene mellom dem være 2 * 10-7 Newton, for hver meterlengde. Ved å bruke denne avhengigheten kan du uttrykke hva som vil være lik en Ampere.

Denne videoen beskriver hvordan et permanent magnetfelt skapt av en hesteskomagnet virker på en strømførende leder. I dette tilfellet spilles rollen som en leder med strøm av en aluminiumsylinder. Denne sylinderen hviler på kobberskinner gjennom hvilke en elektrisk strøm tilføres den. Kraften som virker på en leder med en strøm i et magnetfelt kalles Ampere-kraften. Handlingsretningen til Ampere-kraften bestemmes ved hjelp av venstre-regelen.

Den franske fysikeren Dominique François Arago (1786-1853) på et møte i Paris Academy of Sciences snakket om Oersteds eksperimenter og gjentok dem. Arago tilbød en naturlig, som det virket for alle, forklaring på den magnetiske virkningen av en elektrisk strøm: en leder, som et resultat av en elektrisk strøm som strømmer gjennom den, blir til en magnet. Demonstrasjonen ble deltatt av en annen akademiker, matematikeren Andre Marie Ampere. Han antok at essensen av det nyoppdagede fenomenet lå i ladningens bevegelse, og bestemte seg for å utføre de nødvendige målingene selv. Ampere var overbevist om at lukkede strømmer tilsvarer magneter. Den 24. september 1820 koblet han to trådspoler til en voltaisk pol, som ble til magneter.

At. strømspolen skaper det samme feltet som stripemagneten. Ampere skapte en prototype av en elektromagnet, og oppdaget at en stålstang plassert inne i en spiral med en strøm magnetiserer og multipliserer magnetfeltet. Ampere antydet at magneten er et bestemt system med indre lukkede strømmer og viste (både på grunnlag av eksperimenter og ved hjelp av beregninger) at en liten sirkulær strøm (sløyfe) tilsvarer en liten magnet som ligger i midten av sløyfen vinkelrett til sitt fly, dvs enhver krets med strøm kan erstattes av en magnet med uendelig liten tykkelse.

Amperes hypotese om at det er lukkede strømmer inne i enhver magnet, kalt. hypotese om molekylære strømmer og dannet grunnlaget for teorien om interaksjon av strømmer - elektrodynamikk.

En strømførende leder i et magnetfelt påvirkes av en kraft som kun bestemmes av egenskapene til feltet på stedet hvor lederen befinner seg, og er ikke avhengig av hvilket strømsystem eller permanentmagneter som har skapt feltet. Magnetfeltet har en orienterende effekt på rammen med strømmen. Følgelig er dreiemomentet som rammen opplever et resultat av virkningen av krefter på dens individuelle elementer.

Amperes lov kan brukes til å bestemme modulen til den magnetiske induksjonsvektoren. Modulen til induksjonsvektoren ved et gitt punkt i et jevnt magnetfelt er lik den største kraften som virker på en leder med lengdeenhet plassert i nærheten av dette punktet, gjennom hvilken en strøm flyter per strømenhet:. Verdien oppnås forutsatt at lederen er vinkelrett på induksjonsledningene.

Amperes lov brukes til å bestemme styrken på samspillet mellom to strømmer.

Mellom to parallelle uendelig lange ledere, som det går likestrøm gjennom, oppstår det en vekselvirkningskraft. Ledere med likt rettede strømmer tiltrekker seg, med motsatt rettede strømmer frastøter.

Styrken til samhandling per lengdeenhet av hver av de parallelle lederne er proporsjonal med størrelsen på strømmene og omvendt proporsjonal med avstanden mellom R mellom dem. Denne interaksjonen mellom ledere med parallelle strømmer er forklart av venstrehåndsregelen. Kraftmodulen som virker på to uendelige rettlinjede strømmer og avstanden mellom er lik R.